- ANSYS節(jié)點(diǎn)應(yīng)力和單元應(yīng)力不同的原因
- 位移約束在有限元中怎么處理
- 啥叫分片函數(shù)
- 有限元中殼單元和實(shí)體單元有什么本質(zhì)區(qū)別
- 有限差分法（Finite Difference）、有限體積法（Finite Volume）、有限元法（Finite element）怎樣辨析
- 有限元計(jì)算標(biāo)準(zhǔn)
ANSYS節(jié)點(diǎn)應(yīng)力和單元應(yīng)力不同的原因
你稍微翻看下有限元教材就很容易搞懂了.
ansys的初始解是節(jié)點(diǎn)變形量.由節(jié)點(diǎn)變形量用形函數(shù)方程求出單元應(yīng)力.在有限元模型中,同一個(gè)節(jié)點(diǎn)周圍有若干個(gè)單元.這些單元的應(yīng)力均值就是該節(jié)點(diǎn)的應(yīng)力值.
所以,無論什么軟件,有限元計(jì)算的初始解永遠(yuǎn)是節(jié)點(diǎn)變形量.接下來的導(dǎo)出解是單元應(yīng)力值.接下來的導(dǎo)出解是節(jié)點(diǎn)應(yīng)力值.
至于選擇哪個(gè)不是問題的重點(diǎn).因?yàn)榫W(wǎng)格劃分總夠密集,兩者的值會(huì)逐步接近的.如果差距較大,很可能是你網(wǎng)格劃分不夠.建議逐步細(xì)化,應(yīng)力值變化不大時(shí),就可以了.如果不想這么麻煩,我建議還是參考大值吧,穩(wěn)妥起見.
位移約束在有限元中怎么處理
1. 位移約束在有限元中是可以被處理的。
2. 在有限元分析中，位移約束是指某些節(jié)點(diǎn)或邊界上的位移被限制在特定的數(shù)值或范圍內(nèi)。
這種約束可以通過施加邊界條件或添加約束條件來實(shí)現(xiàn)。
位移約束的處理是為了模擬實(shí)際工程中的約束情況，例如固定支撐、邊界固定等。
這些約束條件對(duì)于分析結(jié)果的準(zhǔn)確性和可靠性至關(guān)重要。
常見的位移約束處理方法包括固定邊界條件、彈簧元素法和拉格朗日乘子法等。
固定邊界條件是指將某些節(jié)點(diǎn)的位移直接設(shè)定為零或特定值，以模擬固定支撐或邊界固定的情況。
彈簧元素法是通過在約束節(jié)點(diǎn)上添加等效的彈簧元素，將約束轉(zhuǎn)化為力的作用，從而實(shí)現(xiàn)位移約束。
拉格朗日乘子法是一種數(shù)學(xué)方法，通過引入拉格朗日乘子來處理位移約束，將約束條件轉(zhuǎn)化為額外的力或力矩約束。
在實(shí)際應(yīng)用中，選擇合適的位移約束處理方法需要考慮模型的復(fù)雜程度、計(jì)算效率和準(zhǔn)確性等因素。
啥叫分片函數(shù)
有點(diǎn)類似不同定義域上的分段函數(shù),最后組成整個(gè)定義域的完整函數(shù),分片就是不同的單元里邊的擬合函數(shù)不一樣,但是在節(jié)點(diǎn)處連續(xù),所有單元的分片函數(shù)最后就組成了所求解的物理問題在整個(gè)物理場上的場函數(shù)
有限元中殼單元和實(shí)體單元有什么本質(zhì)區(qū)別
從本質(zhì)上來說，所有單元都是基于變分原理的，通過插值函數(shù)將節(jié)點(diǎn)位移與單元內(nèi)部應(yīng)變聯(lián)系都一起，再通過虛功原理或變分原理得到單元?jiǎng)偠扰c恢復(fù)力的計(jì)算公式。殼單元與實(shí)體元的節(jié)點(diǎn)數(shù)、節(jié)點(diǎn)自由度數(shù)、單元位移模式(插值函數(shù))不一樣，所以導(dǎo)致他們的單剛和恢復(fù)力表現(xiàn)形式不一樣，而這就是有限元實(shí)體單元和殼單元二者的本質(zhì)區(qū)別
有限差分法（Finite Difference）、有限體積法（Finite Volume）、有限元法（Finite element）怎樣辨析
有限差分方法(FDM)是計(jì)算機(jī)數(shù)值模擬最早采用的方法,至今仍被廣泛運(yùn)用.該方法將 求解域劃分為差分網(wǎng)格,用有限個(gè)網(wǎng)格節(jié)點(diǎn)代替連續(xù)的求解域.有限差分法以Taylor級(jí) 數(shù)展開等方法,把控制方程中的導(dǎo)數(shù)用網(wǎng)格節(jié)點(diǎn)上的函數(shù)值的差商代替進(jìn)行離散,從而 建立以網(wǎng)格節(jié)點(diǎn)上的值為未知數(shù)的代數(shù)方程組.該方法是一種直接將微分問題變?yōu)榇鷶?shù) 問題的近似數(shù)值解法,數(shù)學(xué)概念直觀,表達(dá)簡單,是發(fā)展較早且比較成熟的數(shù)值方法. 對(duì)于有限差分格式,從格式的精度來劃分,有一階格式、二階格式和高階格式.從差分 的空間形式來考慮,可分為中心格式和逆風(fēng)格式.考慮時(shí)間因子的影響,差分格式還可 以分為顯格式、隱格式、顯隱交替格式等.目前常見的差分格式,主要是上述幾種形式 的組合,不同的組合構(gòu)成不同的差分格式.差分方法主要適用于有結(jié)構(gòu)網(wǎng)格,網(wǎng)格的步 長一般根據(jù)實(shí)際地形的情況和柯朗穩(wěn)定條件來決定.\x0d 構(gòu)造差分的方法有多種形式,目前主要采用的是泰勒級(jí)數(shù)展開方法.其基本的差分表達(dá) 式主要有三種形式：一階向前差分、一階向后差分、一階中心差分和二階中心差分等, 其中前兩種格式為一階計(jì)算精度,后兩種格式為二階計(jì)算精度.通過對(duì)時(shí)間和空間這幾 種不同差分格式的組合,可以組合成不同的差分計(jì)算格式.\x0d 有限元方法的基礎(chǔ)是變分原理和加權(quán)余量法,其基本求解思想是把計(jì)算域劃分為有限個(gè)互不重疊的單元,在每個(gè)單元內(nèi),選擇一些合適的節(jié)點(diǎn)作為求解函數(shù)的插值點(diǎn),將微分 方程中的變量改寫成由各變量或其導(dǎo)數(shù)的節(jié)點(diǎn)值與所選用的插值函數(shù)組成的線性表達(dá)式 ,借助于變分原理或加權(quán)余量法,將微分方程離散求解.采用不同的權(quán)函數(shù)和插值函數(shù)形式,便構(gòu)成不同的有限元方法.有限元方法最早應(yīng)用于結(jié)構(gòu)力學(xué),后來隨著計(jì)算機(jī)的發(fā)展慢慢用于流體力學(xué)的數(shù)值模擬.在有限元方法中,把計(jì)算域離散剖分為有限個(gè)互不重疊且相互連接的單元,在每個(gè)單元內(nèi)選擇基函數(shù),用單元基函數(shù)的線形組合來逼近單元中的真解,整個(gè)計(jì)算域上總體的基函數(shù)可以看為由每個(gè)單元基函數(shù)組成的,則整個(gè)計(jì)算域內(nèi)的解可以看作是由所有單元上的近似解構(gòu)成.在河道數(shù)值模擬中,常見的有限元計(jì)算方法是由變分法和加權(quán)余量法發(fā)展而來的里茲法和伽遼金法、最小二乘法等.根據(jù)所采用的權(quán)函數(shù)和插值函數(shù)的不同,有限元方法也分為多種計(jì)算格式.從權(quán)函數(shù)的選擇來說,有配置法、矩量法、最小二乘法和伽遼金法,從計(jì)算單元網(wǎng)格的形狀來劃分,有三角形網(wǎng)格、四邊形網(wǎng)格和多邊形 網(wǎng)格,從插值函數(shù)的精度來劃分,又分為線性插值函數(shù)和高次插值函數(shù)等.不同的組合 同樣構(gòu)成不同的有限元計(jì)算格式.對(duì)于權(quán)函數(shù),伽遼金(Galerkin)法是將權(quán)函數(shù)取為逼近函數(shù)中的基函數(shù) ；最小二乘法是令權(quán)函數(shù)等于余量本身,而內(nèi)積的極小值則為對(duì)代求系數(shù)的平方誤差最??；在配置法中,先在計(jì)算域 內(nèi)選取N個(gè)配置點(diǎn) .令近似解在選定的N個(gè)配置點(diǎn)上嚴(yán)格滿足微分方程,即在配置點(diǎn)上令方程余量為0.插值函數(shù)一般由不同次冪的多項(xiàng)式組成,但也有采用三角函數(shù)或指數(shù)函數(shù)組成的乘積表示,但最常用的多項(xiàng)式插值函數(shù).有限元插值函數(shù)分為兩大類,一類只要求插值多項(xiàng)式本身在插值點(diǎn)取已知值,稱為拉格朗日(Lagrange)多項(xiàng)式插值；另一種不僅要求插值多項(xiàng)式本身,還要求它的導(dǎo)數(shù)值在插值點(diǎn)取已知值,稱為哈密特(Hermite)多項(xiàng)式插值.單元坐標(biāo)有笛卡爾直角坐標(biāo)系和無因次自然坐標(biāo),有對(duì)稱和不對(duì)稱等.常采用的無因次坐標(biāo)是一種局部坐標(biāo)系,它的定義取決于單元的幾何形狀,一維看作長度比,二維看作面積比,三維看作體積比.在二維有限元中,三角形單元應(yīng)用的最早,近來四邊形等參元的應(yīng)用也越來越廣.對(duì)于二維三角形和四邊形電源單元,常采用的插值函數(shù)為有Lagrange插值直角坐標(biāo)系中的線性插值函數(shù)及二階或更高階插值函數(shù)、面積坐標(biāo)系中的線性插值函數(shù)、二階或更高階插值函數(shù)等.\x0d對(duì)于有限元方法,其基本思路和解題步驟可歸納為\x0d(1)建立積分方程,根據(jù)變分原理或方程余量與權(quán)函數(shù)正交化原理,建立與微分方程初邊值問題等價(jià)的積分表達(dá)式,這是有限元法的出發(fā)點(diǎn).\x0d(2)區(qū)域單元剖分,根據(jù)求解區(qū)域的形狀及實(shí)際問題的物理特點(diǎn),將區(qū)域剖分為若干相互連接、不重疊的單元.區(qū)域單元?jiǎng)澐质遣捎糜邢拊椒ǖ那捌跍?zhǔn)備工作,這部分工作量比較大,除了給計(jì)算單元和節(jié)點(diǎn)進(jìn)行編號(hào)和確定相互之間的關(guān)系之外,還要表示節(jié)點(diǎn)的位置坐標(biāo),同時(shí)還需要列出自然邊界和本質(zhì)邊界的節(jié)點(diǎn)序號(hào)和相應(yīng)的邊界值.\x0d(3)確定單元基函數(shù),根據(jù)單元中節(jié)點(diǎn)數(shù)目及對(duì)近似解精度的要求,選擇滿足一定插值條 件的插值函數(shù)作為單元基函數(shù).有限元方法中的基函數(shù)是在單元中選取的,由于各單元 具有規(guī)則的幾何形狀,在選取基函數(shù)時(shí)可遵循一定的法則.\x0d(4)單元分析：將各個(gè)單元中的求解函數(shù)用單元基函數(shù)的線性組合表達(dá)式進(jìn)行逼近；再將 近似函數(shù)代入積分方程,并對(duì)單元區(qū)域進(jìn)行積分,可獲得含有待定系數(shù)(即單元中各節(jié)點(diǎn) 的參數(shù)值)的代數(shù)方程組,稱為單元有限元方程.\x0d(5)總體合成：在得出單元有限元方程之后,將區(qū)域中所有單元有限元方程按一定法則進(jìn) 行累加,形成總體有限元方程.\x0d(6)邊界條件的處理：一般邊界條件有三種形式,分為本質(zhì)邊界條件(狄里克雷邊界條件 )、自然邊界條件(黎曼邊界條件)、混合邊界條件(柯西邊界條件).對(duì)于自然邊界條件, 一般在積分表達(dá)式中可自動(dòng)得到滿足.對(duì)于本質(zhì)邊界條件和混合邊界條件,需按一定法 則對(duì)總體有限元方程進(jìn)行修正滿足.\x0d(7)解有限元方程：根據(jù)邊界條件修正的總體有限元方程組,是含所有待定未知量的封閉 方程組,采用適當(dāng)?shù)臄?shù)值計(jì)算方法求解,可求得各節(jié)點(diǎn)的函數(shù)值.\x0d有限體積法（Finite Volume Method）又稱為控制體積法.其基本思路是：將計(jì)算區(qū)域劃分為一系列不重復(fù)的控制體積,并使每個(gè)網(wǎng)格點(diǎn)周圍有一個(gè)控制體積；將待解的微分方程對(duì)每一個(gè)控制體積積分,便得出一組離散方程.其中的未知數(shù)是網(wǎng)格點(diǎn)上的因變量的數(shù)值.為了求出控制體積的積分,必須假定值在網(wǎng)格點(diǎn)之間的變化規(guī)律,即假設(shè)值的分段的分布的分布剖面.從積分區(qū)域的選取方法看來,有限體積法屬于加權(quán)剩余法中的子區(qū)域法；從未知解的近似方法看來,有限體積法屬于采用局部近似的離散方法.簡言之,子區(qū)域法屬于有限體積發(fā)的基本方法.\x0d有限體積法的基本思路易于理解,并能得出直接的物理解釋.離散方程的物理意義,就 是因變量在有限大小的控制體積中的守恒原理,如同微分方程表示因變量在無限小的控 制體積中的守恒原理一樣. 限體積法得出的離散方程,要求因變量的積分守恒對(duì)任意一組控制體積都得到滿足,對(duì)整個(gè)計(jì)算區(qū)域,自然也得到滿足.這是有限體積法吸引人的優(yōu)點(diǎn).有一些離散方法,例如有限差分法,僅當(dāng)網(wǎng)格極其細(xì)密時(shí),離散方程才滿足積分守恒；而有限體積法即使在粗網(wǎng)格情況下,也顯示出準(zhǔn)確的積分守恒.就離散方法而言,有限體積法可視作有限單元法和有限差分法的中間物.有限單元法必須假定值在網(wǎng)格點(diǎn)之間的變化規(guī)律（既插值函數(shù)）,并將其作為近似解.有限差分法只考慮網(wǎng)格點(diǎn)上的數(shù)值而不考慮值在網(wǎng)格點(diǎn)之間如何變化.有限體積法只尋求的結(jié)點(diǎn)值,這與有限差分法相類似；但有限體積法在尋求控制體積的積分時(shí),必須假定值在網(wǎng)格點(diǎn)之間的分布,這又與有限單元法相類似.
有限元計(jì)算標(biāo)準(zhǔn)
有限元分析的基本步驟通常為：
有限元模型節(jié)點(diǎn)和單元的概念有限元模型節(jié)點(diǎn)和單元的概念（ANSYS節(jié)點(diǎn)應(yīng)力和單元應(yīng)力不同的原因）
